menjelaskan hukum - hukum farraday, menjelaskan teori - teori yang di terapkan farradayDeskripsi lengkap
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Hasil Praktikum Eksperimen 2A
Reporte de Laboratorio Ley de Faraday
FISICA IIDescripción completa
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Laporan Praktikum Hukum FaradayFull description
Practica No 2 Electroquímica
Práctica de laboratorio Oersted y FaradayDescripción completa
descripcion de laboratorio de faraday
faradayDescripción completa
Aplicaciones ley fadarayDescripción completa
Breve descripción de las leyes de Faraday.Descripción completa
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
“Aplicaci´on del Teorema de Stockes” kike0001
Universidad Nacional de Colombia Bogot´ a D.C. Junio de 2011
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Indice
1
La Ley de faraday Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
2
Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Circuito en movimiento
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Circuito en movimiento
Campo magn´ etico
H
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Circuito en movimiento
po Cam
El´ec
E
o tric
C S
Campo magn´ etico
H E
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Ley de Faraday (fis)
Circuito en movimiento
po Cam
El´ec
E
o tric
C S
Campo magn´ etico
H E
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Ley de Faraday (fis)
Circuito en movimiento
po Cam
El´ec
E
o tric
La fuerza electromotriz (fem) inducida en un circuito es directamente proporcional a la rapidez de cambio del flujo magn´ etico a trav´ es del circuito.
C S
ε=−
Campo magn´ etico
∂H ∂t
H En general cuando un circuito de forma fija es movido E
al rededor de una regi´ on que contiene un campo de inducci´ on magn´ etica una fem (fuerza electromotirz) es inducida al rededor del circuito.
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Ley de Faraday (fis)
Circuito en movimiento
po Cam
El´ec
E
o tric
La fuerza electromotriz (fem) inducida en un circuito es directamente proporcional a la rapidez de cambio del flujo magn´ etico a trav´ es del circuito.
C S
ε=−
Campo magn´ etico
∂H ∂t
H En general cuando un circuito de forma fija es movido E
al rededor de una regi´ on que contiene un campo de inducci´ on magn´ etica una fem (fuerza electromotirz) es inducida al rededor del circuito. Circulaci´ on y Rotacional (mat) rot E(S) · n(S) Es la circulaci´ on del vector por unidad de a ´rea en S una superficie perpendicular a n(S).
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Interpretaci´ on f´ısica de la Ley
Ley de Faraday (fis)
Circuito en movimiento
po Cam
El´ec
E
o tric
La fuerza electromotriz (fem) inducida en un circuito es directamente proporcional a la rapidez de cambio del flujo magn´ etico a trav´ es del circuito.
C S
ε=−
Campo magn´ etico
∂H ∂t
H En general cuando un circuito de forma fija es movido E
al rededor de una regi´ on que contiene un campo de inducci´ on magn´ etica una fem (fuerza electromotirz) es inducida al rededor del circuito. Circulaci´ on y Rotacional (mat) rot E(S) · n(S) Es la circulaci´ on del vector por unidad de a ´rea en S una superficie perpendicular a n(S). Los dos u ´ltimos p´ arrafos indican que ε = ∇ × E kike0001
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La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell
Teorema de Stokes∗
kike0001
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Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell
Teorema de Stokes∗ Sea S una superficie orientada definida por una parametrizaci´ on uno a uno φ : D ⊂ R2 → S Denotemos por ∂S la frontera orientada de S y sea E un campo vectorial C 1 en S entonces Z Z
(∇ × E) · dS = S
I
E · dS C
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell Tenemos ahora que la ley de faraday escrita con el rotacional es:
Teorema de Stokes∗ Sea S una superficie orientada definida por una parametrizaci´ on uno a uno φ : D ⊂ R2 → S Denotemos por ∂S la frontera orientada de S y sea E un campo vectorial C 1 en S entonces Z Z
(∇ × E) · dS = S
I
E · dS C
kike0001
“Aplicaci´ on del Teorema de Stockes ’
La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell Tenemos ahora que la ley de faraday escrita con el rotacional es: ε=−
∂H ∂t
∇×E =−
∂H ∂t
(∇ × E) · dS = −
Z Z
∂H · dS S ∂t
Z Z
∂H · dS S ∂t
Teorema de Stokes∗ Sea S una superficie orientada definida por una parametrizaci´ on uno a uno φ : D ⊂ R2 → S Denotemos por ∂S la frontera orientada de S y sea E un campo vectorial C 1 en S entonces Z Z
(∇ × E) · dS = S
I
Z Z
S
I
E · dS C
kike0001
E · dS = − C
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La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell
Teorema Stokes, Ley de Faraday y Maxwell Tenemos ahora que la ley de faraday escrita con el rotacional es: ε=−
∂H ∂t
∇×E =−
∂H ∂t
(∇ × E) · dS = −
Z Z
∂H · dS S ∂t
Z Z
∂H · dS S ∂t
Teorema de Stokes∗ Sea S una superficie orientada definida por una parametrizaci´ on uno a uno φ : D ⊂ R2 → S Denotemos por ∂S la frontera orientada de S y sea E un campo vectorial C 1 en S entonces Z Z
(∇ × E) · dS = S
I
Z Z
S
I
E · dS C
E · dS = − C
La ultima ecuaci´ on es una de las ecuaciones de Maxwell del electromagnetismo.
kike0001
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La Ley de faraday Aplicaci´ on del teorema Stokes y la ley de Faraday